4ー牢コ1＝：ま冨言宝冨3：宝：吉宝：ま＝：：＝：：竃：＝定ま：宝る：営x＝＝：＝宝：ぎ冨：コ：＝宝：■＝ご：＝呈摺：：宝：雲＝：＝＝冨＝宝：r＝：＝＝：糧x＝寓：m：：s：〔：エ＝x：xrx！冒n字＝：：＝：mm：＝字；胃寓字TM＝定： 参考文献 1985 SAEPaper Number 830088，1983㍑ll：雛に：｝（・）8．おわりに付録 実験モード解析の原理（3）Seino， T．， Furusawa， M．， and Ikuma， H．，“Onω＝ωPCOte ’”tω』，’”，ωn（1）Lamontia， M．A．，“On The Determination and Use of Residual Flexibities， Inertia Restra− ints， and Rigid−Body Modes”，（2）Maleci， G． and Young， J．W．，“The Effect of （BBA）”， Proceedings of the 3 rd International Proceedings of the l st International ModaI Analysis Conference， P．P．153−159，1982 Rotational Degrees of Freedom in System Analysis（S A）via Building Block Approach Modal Analysis Conference， P．P．1040−1045， the Theory of Orthogonal Engine Mount System and its Application to Motorcycles”， 界を超えるζ “日経メカニカル P．P．34〜43， 1983．8．15 式（2）の系について固有振動数と固有振動モード 一ω・〔M〕｛x｝＋〔K〕｛x｝−o （3）式（3）を固有値解析すると，質量マトリックス〔M〕動数ω，と固有振動モード｛ψ｝が求まる。｛ψ｝には次式のような性質がある。報の書式に従って若干の修正を施した他はIMA｛x｝＝｛ψ、｝，｛ψ、｝，…，｛ψ｝，…，｛玖｝ 〔M〕｛元｝十〔C〕｛X｝十」〔D〕｛x｝十〔κ〕｛x｝＝｛F｝e／t・t（1）式（1）で，〔M〕，〔C〕，〔D〕，〔K）は質量，粘性減衰， 〔M］｛hi｝＋〔K〕｛x｝＝｛F｝e…t （2）のようになる。 きる。経メカニカル」‘）より記事を転載し，説明の代用と方程式は次式になる。構造減衰，剛性マトリックスである。｛x｝，｛F｝は 式（1）で減衰がない場合を考えると一 56一（4）坪井実，山岡則夫、 “新手法の開発相次ぐ振 動解析技術，実験と結合して有限要素法の限を求めるには，次式の固有値解析を行う。や剛性マトリックス〔幻の次元nと同じ数の固有振 剛体モード強調の理論と，いくっかの応用例について述べたが，この方法の利点をまとめると次 1）トランスデューサの横感度やカーブフィッ トの誤差による，低周波数域のモードシェ イプの歪を是正することができる。 2）測定不可能な点や，解析した後に必要とな った点を従属自由度として創成できる。 3）特別な装置や複雑な手順を必要とせずに， モード解析の後処理で回転自由度を計算で 以｝i，本文としてまとめるにあたり，ヤマハ技C論文の和訳そのままとした。ただ，タイトルが（本文も？）分かり難いので，ことばの説明を加えるよう編集部より依頼があった。そこで雑誌「日した。著者の悪文に加えていっそう分かり難くなったような気もするが御容赦頂きたい。御協力頂いた関係各位に紙面を借りてお礼を申し上げる。 有限要素法の離散化手法を使うと，機械の運動方程式はマトリックス形式で表せる。時間に関して正弦波的に変動する加振力を受ける機械の運動変位，荷重のベクトルである。ぽ際｝（・）
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